1樓：網友
物體在移動，且題目中沒有說是勻速運動，況且確實不是勻速運動，你能量平衡方程裡面的動能變化量呢，這種題確實要用系統質心位置不變的卜判派方法求，簡單。如果按你的方法，算出每個物體的速度，很麻煩。
況且算質心的水平位置也不難，就四稜柱重心稍微難一點，你把四稜柱分成兩部分，三角形一部分，四方形一部分。這兩部分的重心位置很容易求得。然後用力矩平衡求整個四稜柱的重心，三角形的重心力矩和四邊形的重心力矩平衡，其支點就是整個四稜柱重心水平位置。
然後算三個質量為m的小物體的質心水平位置，同樣按力衝滑矩平衡的原則，其支點就是三個小物體質心的水平方型賀向的位置。
在用同樣的方法求出整個系統質心的水平位置，就可以了。
重心的位置你就按力矩的平衡求，支點就是重心的水平位置。
2樓：匿名使用者
你自己的能量守恆定律做的問題是：物手檔體開始都是靜畢沒亂止的，移動到h後，所有的物體都是運動狀態，你沒計算每個察巨集物體獲得的動能。
理論力學 定軸轉動的剛體，慣性力系向質心簡化的結果是什麼？
3樓：網友
我來說說這個問題。
剛體繞垂直於質量對稱平面的轉軸轉動時，慣性力系向轉軸與對稱面的交點o簡化的結果為乙個主矢和主矩。主矢的大小等於剛體的質量與質心加速度的乘積，方向與質心加速度的方向相反；主矩的大小等於剛體對轉軸的轉動慣量與角加速度的乘積，轉向與角加速度的轉向相反。
急求！！！理論力學動能定理。勻質杆oa長為2l,質量為m,可繞o軸在鉛直面內轉動,初瞬時靜止.
4樓：200912春
杆由鉛錘到水平，據動能定理：外力（重力）做的負功量=系統功能的減少量，有：
mgl=(1/2)m(va/2)^2+(1/2)jω1^2-(1/2)m(vc)^2-(1/2)jω2^2
其中，j=(1/3)m(2l)^2 , vc=va/3 ,ω1= va/2l ,ω2=vc/l=va/(3l) 代入上式可解出va。
剛體的平面運動可以分解為隨質心的平動和繞質心的轉動。
5樓：jeff的科技探索
剛體的平面運動可以分解為桐指此隨質心的平動和繞質心的局迅轉動。
a.正確。b.錯逗臘誤。
正確答案：正確。
用虛位移原理可以推出作用在剛體上的平面力系的平衡方程，試推導之。
6樓：考試資料網
答案】：鑑於將剛體困蘆的平面運動理解為「隨同基點o的平動+繞基點o的轉動」(自由度數等於3)，在剛體的靜平衡狀態給侍尺芹出它的3個虛位移δxo
yoδψ為使推導式子清晰、簡潔，令各個虛位移單獨發生。
1)令δxo
0、δyo0、δψ0。運用虛位移原理建立虛功方程，有。
fixδxi
0：∑fix
xi∑fix
xo(∑ixδxo
由於δxo具有任意性，故若上式成立，只有∑fix2)令δyo
0、δxo0、δψ0。運用虛位移原理建立虛功方程，有。fiyyi0： ∑fiy
yi∑fiy
yo(∑fiyδyo
由於δyo具有任意性，故若上式成立，只老畢有∑fiy3)令δψ≠0、δxo
0、δyo0。運用虛位移原理建立虛功方程，有。
mofi)·δ0： ∑mo
fiδψ=mofi
由於卻具有任意性，故若上式成立，只有∑mofifix0、∑fiy
o、∑mofi
0即為剛體作平面運動時的平衡條件。
力法求解靜定組合結構位移時,其位移公式通常包含哪些內力的貢獻(+)
7樓：
摘要。首先給出虛功原理的表述，」變形體處於平衡時，外力所做虛功之和=變形體接受的虛變形功「①先將功按力進行分類，總虛功可分為外力虛功與內力虛功，因內力是成對出現的，故內力虛功為0，變形體在虛位移中的總虛功只有外力虛功w外，即w總=w外②再將功按位移進行分類，總虛功可分為剛體虛位移上的虛功與變形虛位移上的虛功，由剛體系虛功原理知，剛體虛位移上的虛功為0，總虛功只有變形虛位移上的虛功，即w總=w變形③綜上，w外=w變形。
力法求解靜定組合結構位移時，其位移公式通常包含哪些內力的貢獻(+)您好，包含實功和虛功內力的貢獻。
首先給出虛功原理的表述，」變形體處於平衡時，外力所做虛功之和=變形體接受的虛變形功「①先將功按力進做衡森行分類，總虛功可分為外力虛功與內力虛純畝功，因內力是成對出現的，故內力虛功為0，變形體在虛位移中的總虛功只有外力虛功w外，即w總=w外②再將功按位移進行分類，總虛功可分為剛體虛位移上的虛功與變形虛位移上的虛功，由剛體系虛功原理知，剛體虛位移上的虛功為0，總虛功只有變形虛位移上的虛功攔御，即w總=w變形③綜上，w外=w變形。
用力法計算超靜定桁架時，力法方程的係數絕弊和自由項只考慮軸向變形因素；而超靜定組合結構力法方程的係數和自由項並拍族中，梁式杆只考慮彎曲變形因素，鏈杆賀鬥則考慮軸向變形因素。
高一物理動能定理：在光滑斜面的底端靜止一物體，從某時刻開始有乙個沿斜面向上的恆力f作用在物體上，
8樓：網友
設重力在平行斜面方向的分力是g1，剛撤去恆力f時的速度大小是v
則在有恆力f作用的階段，由動量定理得 （f－g1）* t ＝m*v ..方扮茄程1
向上運動的距離是s，則由動能定理得 （f－g1）*s＝m*v^2 / 2...方程2
撤去恆力f後，物悶缺鋒體經相同時間回到底部時的速度大小是 v1，則由動量定理得 g1* t ＝m*v1－（－m*v）＝m*（v1＋v）..方程3
由動能定理得 g1*s＝（m*v1^2 / 2）－（m*v^2 / 2）..方程4
由方程1和2得 s / t ＝v / 2
由方程3和4得 s / t＝（v1－ v） /2
所以 v / 2＝（v1－ v） /2
v＝v1 / 2
由題目條件知 ek底＝m*v1^2 / 2＝120焦耳。
所以在剛撤去f時物體具有的動能是 ek＝m*v^2 / 2＝ek底 / 4＝120 / 4＝30焦耳螞晌。
動量守恆的位移表達結論是怎樣的？還有推導過程，謝謝。
9樓：僑恭慕汝
m1v1+m2v2=m1v1′+m2v2′1/2m1v1^2+1/2m2v2^2=1/2m1v1′^2+1/2m2v2′^2(動能守恆）
兩式聯立可得：
v1′=[m1-m2)
v1+2m2v2]/(
m1+m2)
v2′=[m2-m1)
v2+2m1v1]/(
m1+m2)
推導。令巨集敗在光滑水平面上有兩球a和b，它們質量分別為m1和m2，速度分別為v1和v2（假設v1大於v2），且碰撞之後兩球速度分別為va和vb。則在碰撞過程中，兩球受到的力均為f，且碰撞時間為滲絕罩δt，令v1方向為正方向，可知：
叢鬧 -f·δt=m1·va-m1·v1
f·δt=m2·vb-m2·v2所以。
得：m1·va+m2·vb-(m1·v1+m2·v2)=0即：m1·va+m2·vb=m1·v1+m2·v2且有系統初動量為p0=m1·v1+m2·v2，末動量為p1=m1·va+m2·vb
所以動量守恆得證：
p0=p1
10樓：蕭芙老婷
完全沒有關係。動量守恆對應力，角動量守恆對應力虧渣矩，這是運動學兩個基本定律，研究剛體必備。只是因為中學孝孫大部分時候只講質點和力，就不需要角動量這個概念了。
兩個定律看起來類似，都是da/dt=b的形式。
補充：在很巧空鏈多情況下，對於旋轉的圓盤來說，角動量與線速度成正比，所以看起來和動量類似，但其實是不一樣的東西。
質心運動定理與 質心運動守恆的條件
11樓：詩嬋薛莉莉
質心運動定理。
質心運動定理是質點系動量定理的另一種形式，可由質點系動量定理直接匯出。
即將p＝mvc
代入質點系動量定理。
dp/dt∑fe
得：mdvc/dt＝∑f
e或mac∑fe——稱為質心運動定理。
ac＝dvc/dt)即：
質點系的質量m
與質心加速度。
ac的乘積等於作用於質點系所有外力的。
向量和(外力主向量)。
可見：只有外力才能改變質點系質心的運動。
質心運動定理在直角座標系上投影形式：
2、質心運動守恆定律。
1）若∑fe≡0，則ac
0，vc常向量。
即當外力系主向量等於零時，質心的加速度等於零，質心保持靜止或作勻速直線運動。
2）若∑fxe
0，則acx
0，vcx＝常量。
即當外力系在某軸上投影的代數和等於零時，質心的加速度在該軸上投影為零，質心沿該軸方向保持靜止或勻速運動。
這兩種情況稱為質心運動守恆。
質心運動定理經常用來求約束反力。
參考資料。
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化學動力學是研究化學過程進行的速率和反應機理的物理化學分支學科。化學動力學與化學熱力學不同，不是計算達到反應平衡時反應進行的程度或轉化率，而是從一種動態的角度觀察化學反應，研究反應系統轉變所需要的時間，以及這之中涉及的微觀過程。化學動力學與熱力學的基礎是統計力學 量子力學和分子運動論。它的研究物件是...
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地球固體部分內發生的力學現象多種多樣，形式複雜，內容豐富。地球動力學的任務就是分析這些現象，並透過這些現象尋求其力學機理，掌握這些現象出現和變化的規律，預期它們今後的發展趨勢。為此，必須了解推動和支援這些現象的力源和地球介質的力學特性。地球自身的引力當然是推動構造運動的長期作用力，日 月引潮力，地球...
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利用v的微分形式求導時 v不是乙個常數 這裡v應該是運動過程中的v 是不斷變化的 應該是乙個人關於t的函式 動力學的研究以牛頓運動定律為基礎 牛頓運動定律的建立則以實驗為依據.動力學是牛頓力學或經典力學的一部分,但自20世紀以來,動力學又常被人們理解為側重於工程技術應用方面的乙個力學分支.質點動力學...