1樓：匿名使用者
雷諾揭示了重要的流體流動機理，即根據流速的大小,流體有兩中不同的形態。當流體流速較小時，流體質點只沿流動方向作一維的運動，與其周圍的流體間無巨集觀的混合即分層流動這種流動形態稱為層流或滯流。流體流速增大到某個值後，流體質點除流動方向上的流動外，還向其它方向作隨機的運動，即存在流體質點的不規則脈動，這種流體形態稱為湍流。
反映了沿程阻力係數λ是與流態密切相關的引數，計算λ值必須首先確定水流的流態。
液體流態的判別是用無量綱數雷諾數re作為判據的。
雷諾數是由流速v、水力半徑r和運動粘滯係數υ組成的無量綱數，所以雷諾數re表示慣性力與粘滯力的比值關係，當re較小時，說明粘滯力佔主導，液體為層流；反之則為紊流。
雷諾實驗 思考題
2樓：匿名使用者
雷諾數小，意味著流體流動時各質點間的粘性力佔主要地位，流體各質點平行於管路內壁有規則地流動，呈層流流動狀態。雷諾數大，意味著慣性力佔主要地位，流體呈紊流流動狀態，一般管道雷諾數re＜2000為層流狀態，re＞4000為紊流狀態，re＝2000～4000為過渡狀態。在不同的流動狀態下，流體的運動規律．流速的分布等都是不同的，因而管道內流體的平均流速υ與最大流速υmax的比值也是不同的。
因此雷諾數的大小決定了粘性流體的流動特性。
雷諾實驗中如果管子是不透明的，用什麼方發來判斷管中流動型別？ 20
3樓：藍晶夢女
先通過轉子流量計測流速，然後算雷諾數。如果雷諾數大於4000，是湍流，小於2000是層流，在這之間的就是過渡流
4樓：澀會你蔡哥
哈哈，這都不知道，我來告訴你吧，用 、透視
根據雷諾實驗，流體流動有哪兩種狀態
5樓：成都川蜀血管瘤研究
雷諾揭示了重要的流體流動機理，即根據流速的大小，流體有兩種不同的形態。當流體流速較小時，流體質點只沿流動方向作一維的運動，與其周圍的流體間無巨集觀的混合即分層流動這種流動形態稱為層流或滯流（或紊流）。流體流速增大到某個值後，流體質點除流動方向上的流動外，還向其它方向作隨機的運動，即存在流體質點的不規則脈動，這種流體形態稱為湍流。
6樓：匿名使用者
搞清兩種流態產生的條件、觀察液體流動時的層流和紊流現象雷諾揭示了重要的流體流動機理，說明沿程水頭損失與流速的一次方成正比例關係，θ=45°，其中ab段即為層流向紊流轉變的過渡區。反映了沿程阻力係數λ是與流態密切相關的引數;ν re稱為雷諾數.75~2次方成比例，計算λ值必須首先確定水流的流態，bc段為紊流向層流轉變的過渡區。
繪製沿程水頭損失和斷面平均流速的關係曲線，由斜截式方程得，如下圖所示，當re較小時，作為lghf和lgv關係曲線。雷諾數是由流速v，各流層的液體形成渦體並能脫離原流層，a點所對應的雷諾數為上臨界雷諾數。 2，與其周圍的流體間無巨集觀的混合即分層流動這種流動形態稱為層流或滯流。
1。當流體流速較小時，加深對管流不同流態的了解,流體有兩種不同的形態，有色液體與水互不混摻，這種流體形態稱為湍流，所以雷諾數re表示慣性力與粘滯力的比值關係，用重量法或體積濁測出流量。當液體流速逐漸增大。
1，壓差計兩測壓管水面高差△h即為1-1和1-2兩斷面間的沿程水頭損失，使各流層的液體質點互不混雜，反應了液流內部結構從量變到質變的乙個變化過程，有色液體與水混摻。進一步掌握層流，呈直線運動狀態：因為管徑不變v1=v2△h 所以，慣性力較小，即m=1，並了解其實用意義，液流呈層流運動。
在層流中，1-2兩斷面。bd段為紊流區，有大小不等的渦體振盪於各流層之間，說明粘滯力佔主導，沿程水頭損失與流速的1。 2。
流體流速增大到某個值後。液體流態的判別是用無量綱數雷諾數re作為判據的，液流質點即互相混雜，a點所對應流速為上臨界流速，可以將兩種流態的根本區別清晰地反映出來：實驗結果表明ec=1。
區分兩種不同流態的特徵、測定顏色水在管中的不同狀態下的雷諾數及沿程水頭損失。液體運動的層流和紊流兩種型態。在雷諾實驗裝置中。
液流型態開始變化時的雷諾數叫做臨界雷諾數。a點為層流向紊流轉變的臨界點，粘滯力對質點的控制逐漸減弱，在紊流中，並根據研究結果、紊流兩種流態的運動學特性與動力學特性。分析圓管流態轉化的規律：
lghf=lgk+mlgvlghf=lgkvmhf=kvmm為直線的斜率式中。這種從層流到紊流的運動狀態，c點所對應的雷諾數為下臨界雷諾數，粘滯力對質點起控制作用，當流速達到一定程度時，由恆定總流的能量方程知，並由實測的流量值求得斷面平均流速，存在著兩種根本不同的流動狀態、通過對顏色水在管中的不同狀態的分析、在如圖所示的實驗裝置圖中，流體質點除流動方向上的流動外，c點為紊流向層流轉變的臨界點。 3，驗證不同流態下沿程水頭損失的規律是不同的，流體質點只沿流動方向作一維的運動，加深對雷諾數的理解，c點所對應流速為下臨界流速，液體為層流，質點慣性力也逐漸增雷諾實驗大，即存在流體質點的不規則脈動.
0，首先由英國物理學家雷諾進行了定性與定量的證實.75~2。當液體流速較小時，曲線上ec段和bd段均可用直線關係式表示：
re=vd/，液流呈紊流運動。學習古典流體力學中應用無量綱引數進行實驗研究的方法、水力半徑r和運動粘滯係數υ組成的無量綱數，即根據流速的大小，提出液流型態可用下列無量綱數來判斷，取1-1；反之則為紊流，還向其它方向作隨機的運動，為層流區、液體在運動時，通過有色液體的質點運動
7樓：成都麥通舒彈力襪
戒菸，因吸菸能使血液粘滯度改變，血液變粘稠，易淤積。
雷諾實驗現象及物理意義
8樓：成都川蜀血管瘤研究
雷諾實驗2023年，雷諾（reynold）做了一系列經典實驗，以驗證前人所做的同類實驗，並力求找到流體流動由層流狀態過渡到湍流狀態所需的條件。雷諾用滴管在流體內註人有色顏料，發現流速不大時，管內呈現一條條與管壁平行並清晰可見的有色細絲即脈線，管內流體分層流動，互不混淆，說明管內流體處於層流運動狀態。若保持管徑不變，增大流速，則脈線變粗，開始出現波紋，隨管內流速的增加，波紋的數目和振幅逐漸加大，當流速達到某數值時，脈線突然**成許多運動著的小渦旋，繼而很快消失，使整個管內的流體帶上了淡薄的顏料的顏色。
這說明管內流體的不規則運動，使各部分顏料顆粒相互劇烈摻混，並混亂而均勻地分散到整個流體之中，導致脈線消失，此時流體處於湍流狀態。
9樓：
雷諾揭示了重要的流體流動機理，即根據流速的大小,流體有兩種不同的形態。當流體流速較小時，流體質點只沿流動方向作一維的運動，與其周圍的流體間無巨集觀的混合即分層流動這種流動形態稱為層流或滯流。流體流速增大到某個值後，流體質點除流動方向上的流動外，還向其它方向作隨機的運動，即存在流體質點的不規則脈動，這種流體形態稱為湍流。
反映了沿程阻力係數λ是與流態密切相關的引數，計算λ值必須首先確定水流的流態。
液體流態的判別是用無量綱數雷諾數re作為判據的。
雷諾數是由流速v、水力半徑r和運動粘滯係數υ組成的無量綱數，所以雷諾數re表示慣性力與粘滯力的比值關係，當re較小時，說明粘滯力佔主導，液體為層流；反之則為紊流。
1、觀察液體流動時的層流和紊流現象。區分兩種不同流態的特徵，搞清兩種流態產生的條件。分析圓管流態轉化的規律，加深對雷諾數的理解。
2、測定顏色水在管中的不同狀態下的雷諾數及沿程水頭損失。繪製沿程水頭損失和斷面平均流速的關係曲線，驗證不同流態下沿程水頭損失的規律是不同的。進一步掌握層流、紊流兩種流態的運動學特性與動力學特性。
3、通過對顏色水在管中的不同狀態的分析，加深對管流不同流態的了解。學習古典流體力學中應用無量綱引數進行實驗研究的方法，並了解其實用意義。
1、液體在運動時，存在著兩種根本不同的流動狀態。當液體流速較小時，慣性力較小，粘滯力對質點起控制作用，使各流層的液體質點互不混雜，液流呈層流運動。當液體流速逐漸增大，質點慣性力也逐漸增
雷諾實驗
大，粘滯力對質點的控制逐漸減弱，當流速達到一定程度時，各流層的液體形成渦體並能脫離原流層，液流質點即互相混雜，液流呈紊流運動。這種從層流到紊流的運動狀態，反應了液流內部結構從量變到質變的乙個變化過程。
液體運動的層流和紊流兩種型態，首先由英國物理學家雷諾進行了定性與定量的證實，並根據研究結果，提出液流型態可用下列無量綱數來判斷：
re=vd/ν
re稱為雷諾數。液流型態開始變化時的雷諾數叫做臨界雷諾數。
在雷諾實驗裝置中，通過有色液體的質點運動，可以將兩種流態的根本區別清晰地反映出來。在層流中，有色液體與水互不混摻，呈直線運動狀態，在紊流中，有大小不等的渦體振盪於各流層之間，有色液體與水混摻。
2、在如圖所示的實驗裝置圖中，取1-1，1-2兩斷面，由恆定總流的能量方程知：
因為管徑不變v1=v2△h
所以，壓差計兩測壓管水面高差△h即為1-1和1-2兩斷面間的沿程水頭損失，用重量法或體積濁測出流量，並由實測的流量值求得斷面平均流速，作為lghf和lgv關係曲線，如下圖所示，曲線上ec段和bd段均可用直線關係式表示，由斜截式方程得：
lghf=lgk+mlgvlghf=lgkvmhf=kvmm為直線的斜率
式中：實驗結果表明ec=1，θ=45°，說明沿程水頭損失與流速的一次方成正比例關係，為層流區。bd段為紊流區，沿程水頭損失與流速的1.
75~2次方成比例，即m=1.75~2.0，其中ab段即為層流向紊流轉變的過渡區，bc段為紊流向層流轉變的過渡區，c點為紊流向層流轉變的臨界點，c點所對應流速為下臨界流速，c點所對應的雷諾數為下臨界雷諾數。
a點為層流向紊流轉變的臨界點，a點所對應流速為上臨界流速，a點所對應的雷諾數為上臨界雷諾數。
10樓：成都麥通舒彈力襪
戒菸，因吸菸能使血液粘滯度改變，血液變粘稠，易淤積。
21風箏課後思考題，21風箏課後思考題
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