1樓：觀玄者
伯努利方程 方程式：
ρ＋1/2ρυ²＋ρgh＝常量。
如果流體水平流動時，或者高度差的影響不顯著時，在流動的過程中，壓強跟流速有關，流速υ大的地方壓強ρ小，流速υ小的地方壓強ρ大。
其方程式：
ρ＋1/2ρυ²＋ρgh＝常量。
2樓：匿名使用者
z表示單位重量流體相對基準面高度，即位置水頭p/gama 表示單位重量流體在絕對真空管中上公升的高度，即壓強水頭v^2/2g 表示單位重量流體垂直上拋所能達到高度，即速度水頭h則是末狀態相對於初狀態增加的能量(粘性影響的)兩個a具體地說叫做動能修正係數，是真實速度所表示動能與用過流斷面的平均速度v所表示的平均速度v所表示的動能之比
伯努利方程什麼？
3樓：_大道無形
伯努利方程：p+ρgz+(1/2)*ρv^2=c式中p、ρ、v分別為流體的壓強、密度和速度；h為鉛垂高度；g為重力加速度；c為常量。
乙個直接的結論就是：流速高處壓力低，流速低處壓力高。
還有不懂得追問我，祝你學習進步。
4樓：姒中折荌荌
流體力學中的物理方程
方程為p+ρgz+(1/2)*ρv^2=c
什麼是齊次方程？什麼叫伯努利方程？
5樓：匿名使用者
首先要明白微分方程中的階的意義：乙個微分方程中含有的導數或微分的最高端數，就叫做這個微分方程的階。如y"+xy=ysinx就是二階微分方程了。
一階微分方程就是指只有一階導數或微分的微分方程。數學中的線性運算是指加減或乘以常數的運算。而在微分方程中，自變數對未知函式y而言相當於常數，微分方程中的線性是指未知函式y和它的各階導數或微分只有加減或只是乘以自變數或自變數的函式。
而未知函式y和它的各階導數或微分之間沒有相乘或其他形式的運算或函式形式。最終都可以化為形如dy/dx ＋p(x)y=q(x)的微分方程就叫做一階線性微分方程,其中p(x)，q(x)可以是自變數的任意函式。q(x)恒為零，則式子為一階線性齊次方程，否則為一階線性非齊次方程。
因此齊次方程與非齊次方程是一階線性微分方程的兩大分類，乙個一階線性微分方程不是齊次方程就是非齊次方程。至於伯努利方程，實際上是一種非線性的一階微分方程，但是經過適當的變數變換之後，它可以化成一階線性方程.要轉化之後才是一階線性方程，因此你提問中的說法也是不對的，不是「一階線性微分方程中，除了……和伯努利方程之外」，因為伯努利方程不在一階線性方程中。
至於其他更詳細的分類或者說其他形式的分類當然也有，如可分離變數的一階線性微分方程等，不過一階線性微分方程應該是最簡單的微分方程了，過多分類已經沒有什麼必要，在此也就不一一枚舉了。 望採納
物理學伯努利方程是什麼？
6樓：匿名使用者
p/ρg＋v^2/g＋h=const.(常數),左邊三項分別為壓力頭、速度頭、水頭。
伯努利方程是理想流體定常流動的動力學方程，意為流體在忽略粘性損失的流動中，流線上任意兩點的壓力勢能、動能與位勢能之和保持不變。
伯努利方程的原理和應用是什麼？
7樓：閃亮登場
伯努利方程是流體力學中乙個重要的基本方程，對流體的研究，不僅要知悉流速與截面的關係，還要進一步了解流體的流速和壓強關係。伯努利方程原理廣泛應用於人們生活中，例如通風機工況點選擇，流體的空吸作用等。粘性較小時，方程實質上表現為流體的能量轉換和守恆，當粘性較大時，必須對其修正。
丹尼爾·伯努利在2023年提出了「伯努利原理」。這是在流體力學的連續介質理論方程建立之前，水力學所採用的基本原理，其實質是流體的機械能守恆。即：
動能+重力勢能+壓力勢能=常數。其最為著名的推論為：等高流動時，流速大，壓力就小。
伯努利原理往往被表述為p+1/2ρv2+ρgh=c，這個式子被稱為伯努利方程。式中p為流體中某點的壓強，v為流體該點的流速，ρ為流體密度，g為重力加速度，h為該點所在高度，c是乙個常量。它也可以被表述為p1+1/2ρv12+ρgh1=p2+1/2ρv22+ρgh2。
需要注意的是，由於伯努利方程是由機械能守恆推導出的，所以它僅適用於粘度可以忽略、不可被壓縮的理想流體。
伯努利方程是什麼
8樓：匿名使用者
設在右圖的細管中有理想流體在做定常流動,且流動方向從左向右,我們在管的a1處和a2處用橫截面截出一段流體,即a1處和a2處之間的流體,作為研究物件.設a1處的橫截面積為s1,流速為v1,高度為h1;a2處的橫截面積為s2,流速為v2,高度為h2.
思考下列問題:
①a1處左邊的流體對研究物件的壓力f1的大小及方向如何
②a2處右邊的液體對研究物件的壓力f2的大小及方向如何
③設經過一段時間δt後(δt很小),這段流體的左端s1由a1移到b1,右端s2由a2移到b2,兩端移動的距離分別為δl1和δl2,則左端流入的流體體積和右端流出的液體體積各為多大 它們之間有什麼關係 為什麼
④求左右兩端的力對所選研究物件做的功
⑤研究物件機械能是否發生變化 為什麼
⑥液體在流動過程中,外力要對它做功,結合功能關係,外力所做的功與流體的機械能變化間有什麼關係
推導過程:
如圖所示,經過很短的時間δt,這段流體的左端s1由a1移到b1,右端s2由a2移到b2,兩端移動的距離為δl1和δl2,左端流入的流體體積為δv1=s1δl1,右端流出的體積為δv2=s2δl2.
因為理想流體是不可壓縮的,所以有
δv1=δv2=δv
作用於左端的力f1=p1s2對流體做的功為
w1=f1δl1 =p1·s1δl1=p1δv
作用於右端的力f2=p2s2,它對流體做負功(因為右邊對這段流體的作用力向左,而這段流體的位移向右),所做的功為
w2=-f2δl2=-p2s2δl2=-p2δv
兩側外力對所選研究液體所做的總功為
w=w1+w2=(p1-p2)δv
又因為我們研究的是理想流體的定常流動,流體的密度ρ和各點的流速v沒有改變,所以研究物件(初態是a1到a2之間的流體,末態是b1到b2之間的流體)的動能和重力勢能都沒有改變.這樣,機械能的改變就等於流出的那部分流體的機械能減去流入的那部分流體的機械能,即
e2-e1=ρ()δv+ρg(h2-h1)δv
又理想流體沒有粘滯性,流體在流動中機械能不會轉化為內能
∴w=e2-e1
(p1-p2)δv=ρ(-))δv+ρg(h2-h1)δv
整理後得:整理後得:
又a1和a2是在流體中任取的,所以上式可表述為
上述兩式就是伯努利方程.
當流體水平流動時,或者高度的影響不顯著時,伯努利方程可表達為
該式的含義是:在流體的流動中,壓強跟流速有關,流速v大的地方壓強p小,流速v小的地方壓強p大
9樓：阮大戲凝夢
w=e2-e1
(p1-p2)δv=ρ(-))δv+ρg(h2-h1)δv
伯努利方程是理想流體定常流動的動力學方程
伯努利方程的公式是什麼 5
10樓：我是你男神
伯努利方程：p+ρgz+(1/2)*ρv^2=c式中p、ρ、v分別為流體的壓強、密度和速度；h為鉛垂高度；g為重力加速度；c為常量。
乙個直接的結論就是：流速高處壓力低，流速低處壓力高。
丹尼爾·伯努利在2023年首先提出：「在水流或氣流裡，如果速度小，壓強就大；如果速度大，壓強就小」。我們稱之為「伯努利原理」。
我們拿著兩張紙，往兩張紙中間吹氣，會發現紙不但不會向外飄去，反而會被一種力擠壓在了一起；因為兩張紙中間的空氣被我們吹得流動的速度快，壓力就小，而兩張紙外面的空氣沒有流動，壓力就大，所以外面力量大的空氣就把兩張紙「壓」在了一起。
這就是「伯努利原理」原理的簡單示範。
11樓：匿名使用者
p+ρgh+(1/2)*ρv^2=c 式中p、ρ、v分別為流體的 壓強、 密度和 速度；h為鉛垂高度；g為 重力加速度；c為 常量。
伯努利原理往往被表述為p+1/2ρv2+ρgh=c，這個式子被稱為伯努利方程。式中p為流體中某點的壓強，v為流體該點的流速，ρ為流體密度，g為重力加速度，h為該點所在高度，c是乙個常量。它也可以被表述為p1+1/2ρv12+ρgh1=p2+1/2ρv22+ρgh2。
需要注意的是，由於伯努利方程是由機械能守恆推導出的，所以它僅適用於粘度可以忽略、不可被壓縮的理想流體
我只能找到這些，我也不懂
12樓：匿名使用者
p+(1/2)*ρv^2+ρgz=c，這個式子被稱為伯努利方程。
p為流體中某點的壓強，ρ為流體密度，v為流體該點的流速，g為重力加速度，h為該點所在高度，c是乙個常量。
它也可以被表述為p1+1/2ρv1^2+ρgh1=p2+1/2ρv2^2+ρgh2
一般不管高度時可簡化為
p1+1/2ρv1^2 = p2+1/2ρv2^2
13樓：匿名使用者
伯努利方程
設在右圖的細管中有理想流體在做定常流動,且流動方向從左向右,我們在管的a1處和a2處用橫截面截出一段流體,即a1處和a2處之間的流體,作為研究物件.設a1處的橫截面積為s1,流速為v1,高度為h1;a2處的橫截面積為s2,流速為v2,高度為h2.
思考下列問題:
①a1處左邊的流體對研究物件的壓力f1的大小及方向如何
②a2處右邊的液體對研究物件的壓力f2的大小及方向如何
③設經過一段時間δt後(δt很小),這段流體的左端s1由a1移到b1,右端s2由a2移到b2,兩端移動的距離分別為δl1和δl2,則左端流入的流體體積和右端流出的液體體積各為多大 它們之間有什麼關係 為什麼
④求左右兩端的力對所選研究物件做的功
⑤研究物件機械能是否發生變化 為什麼
⑥液體在流動過程中,外力要對它做功,結合功能關係,外力所做的功與流體的機械能變化間有什麼關係
推導過程:
如圖所示,經過很短的時間δt,這段流體的左端s1由a1移到b1,右端s2由a2移到b2,兩端移動的距離為δl1和δl2,左端流入的流體體積為δv1=s1δl1,右端流出的體積為δv2=s2δl2.
因為理想流體是不可壓縮的,所以有
δv1=δv2=δv
作用於左端的力f1=p1s2對流體做的功為
w1=f1δl1 =p1·s1δl1=p1δv
作用於右端的力f2=p2s2,它對流體做負功(因為右邊對這段流體的作用力向左,而這段流體的位移向右),所做的功為
w2=-f2δl2=-p2s2δl2=-p2δv
兩側外力對所選研究液體所做的總功為
w=w1+w2=(p1-p2)δv
又因為我們研究的是理想流體的定常流動,流體的密度ρ和各點的流速v沒有改變,所以研究物件(初態是a1到a2之間的流體,末態是b1到b2之間的流體)的動能和重力勢能都沒有改變.這樣,機械能的改變就等於流出的那部分流體的機械能減去流入的那部分流體的機械能,即
e2-e1=ρ()δv+ρg(h2-h1)δv
又理想流體沒有粘滯性,流體在流動中機械能不會轉化為內能
∴w=e2-e1
(p1-p2)δv=ρ(-))δv+ρg(h2-h1)δv
整理後得:整理後得:
又a1和a2是在流體中任取的,所以上式可表述為
上述兩式就是伯努利方程.
當流體水平流動時,或者高度的影響不顯著時,伯努利方程可表達為
該式的含義是:在流體的流動中,壓強跟流速有關,流速v大的地方壓強p小,流速v小的地方壓強p大.
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